как ведет себя диэлектрик в электрическом поле
Диэлектрики в электрическом поле:
Укрепим на стержне электрометра металлическую пластину и сообщим ей некоторый заряд. При этом стрелка отклонится от положения равновесия (рис. 1.14).
Поднесем к диску пластину из плексигласа или другого диэлектрика. Показания стрелки электрометра заметно уменьшатся (рис. 1.15).
Похожее явление будем наблюдать в случае приближения к пластине палочки, заряженной зарядом противоположного знака.
Как же объяснить это явление?
В диэлектриках, в отличие от проводников, отсутствуют свободные носители электрического заряда. Образуя молекулы, атомы диэлектрика обмениваются электронами, но не теряют связи с ними. Если такой диэлектрик поместить в электрическом поле, то изменения происходят в самих молекулах. Эти изменения имеют электрическую природу, но для разных диэлектриков они проявляются по-разному. Это зависит от строения молекул.
У многих диэлектриков молекулы представляют собой диполи, в которых разноименно заряженные частицы, входящие в состав молекулы, смещены от центра в противоположные стороны (рис. 1.16).
При отсутствии электрического ноля молекулы расположены неупорядоченно и совершают только колебательные тепловые движения (рис. 1.17). При внесении диэлектрика в электрическое поле происходит ориентация молекул вдоль линий напряженности внешнего электрического поля (рис. 1.18).
Pиc. 1.17. Ориентация полярных
молекул в диэлектрике при
отсутствии электрического поля
Рис. 1.18. Ориентация полярных
молекул диэлектрика в
электрическом ноле
Если молекулы диэлектрика неполярны, то под действием электрического поля электроны смещаются и их орбиты изменяются так, что образуют диполи, изначально ориентированные вдоль электрического поля. Естественно, что вследствие этого диэлектрик поляризуется.
Поляризация диэлектриков приводит к тому, что в них появляется дополнительное электрическое поле, направление линий напряженности 
которого будет противоположным к направлению линий напряженности внешнего поля 
(рис. 1.19).
Puc. 1.19. Напряженность электрического поля внутри диэлектрика меньше напряженности внешнего электрического поля
Соответственно напряженность электрического поля в диэлектрике будет меньше, чем вне его.
Таким образом диэлектрик ослабляет электрическое поле. Поскольку в различных диэлектриках ото ослабление различно, то для характеристики их электрических свойств вводят физическую величину, которую называют относительной диэлектрической проницаемостью или просто диэлектрической проницаемостью ε. Она показывает, во сколько раз напряженность электрического поля в диэлектрике меньше, чем вне его. 
Влияние вещества на электрическое поле приводит к изменению силы, действующей на заряженное тело, находящееся в этом веществе. Пo определению 
Из последнего следует, что сила, действующая на заряженное тело в веществе, меньше, чем в вакууме:
Значения диэлектрической проницаемости для различных веществ различны. Ее значения для некоторых веществ приведены в таблице.
Таблица:
Диэлектрическая проницаемость для различных веществ (при нормальных условиях)
| Вещество | Диэлектрическая проницаемость |
| Воздух | 1,000594 |
| Азот | 1,00058 |
| Керосин | 2,1 |
| Kварц плавленый | 3,75 |
| Керамика (CaTiO3) | 150. 165 |
| Стекло | 8. 11 |
| Эбонит | 3 |
| Картон | 4 |
| Парафин | 2 |
| Слюда | 6 |
| Воск пчелиный | 3 |
| Сегнетовая соль | 10 000 |
| Трансформаторное масло | 2,2. 2,5 |
| Вода | 81 |
Значения диэлектрической проницаемости существенно зависят от химического состава диэлектрика.
Даже незначительные изменения химического состава приводят к существенным изменениям диэлектрической проницаемости. Благодаря этому созданы многочисленные диэлектрики с уникальными электрическими свойствами, при меняемые в современной электронной и электротехнической промышленности.
Диэлектрики, сохраняющие состояние поляризации при отсутствии постороннего поля, называют электретами.
Если большинство диэлектриков теряют поляризацию при отсутствии внешнего электрического поля, то электреты могут длительное время сохранять это состояние. Они стали базой для создания высокоэффективных электретных микрофонов, имеющих большую чувствительность, небольшие габариты и массу. К их преимуществам необходимо отнести и то, что они не создают магнитного поля, что важно при плотной упаковке элементов современной электронной аппаратуры.
В современной технике широко используются жидкие кристаллы.
Имея полярную структуру молекул, они существенно изменяют свои физические свойства под действием электрического поля.
Жидкие кристаллы изменяют свои свойства под действием электрического поля.
Так, если жидкость относится к категории жидких кристаллов и имеет полярные молекулы, в обычном состоянии совершенно прозрачна, то в электрическом поле ее прозрачность существенно уменьшается. C этим явлением мы встречаемся всегда, когда наблюдаем за дисплеем микрокалькулятора, мобильного телефона или ноутбука, панель которого состоит из отдельных ячеек, наполненных жидкокристаллическим веществом. Устройство такой ячейки показано на рисунке 1.20.
Жидкий кристалл 5 в ячейке расположен между двумя плоскопараллельными прозрачными пластинами 2, на внутренних поверхностях которых нанесены прозрачные электроды 3. 
Puc. 120. Устройство жидкокристаллической электрооптической ячейки
Расстояние между электродами составляет несколько десяткой микрометров и устанавливается диэлектрическими прокладками между пластинами 4. На внешние поверхности пластин наносятся поляроидные пленки 1 (о них ты подробнее узнаешь позже, при изучении оптики). Если ячейка должна работать в отраженном свете (как в микрокалькуляторе), то на нижнюю поверхность пластин наносят зеркальное покрытие с хорошими отражательными свойствами. При отсутствии электрического поля молекулы расположены параллельно пластинам и жидкость непрозрачна для света. Вся ячейка будет темной. Приложение напряжения к пластинам создаст электрическое поле, под действием которого ориентация молекул изменится. Ячейка станет прозрачной. Управляя системой таких электрооптических жидкокристаллических ячеек, можно создавать изображение цифр, геометрических фигур или более сложных объектов.
Сайт создан коллективом преподавателей на некоммерческой основе для дополнительного образования молодежи
Сайт пишется, поддерживается и управляется коллективом преподавателей
Whatsapp и логотип whatsapp являются товарными знаками корпорации WhatsApp LLC.
Cайт носит информационный характер и ни при каких условиях не является публичной офертой, которая определяется положениями статьи 437 Гражданского кодекса РФ. Анна Евкова не оказывает никаких услуг.
Диэлектрики в электрическом поле
Поляризация диэлектриков
Внутри диэлектрика электрическое поле может существовать. Притяжение незаряженного тела (диэлектрика) и заряженного тела объясняется тем, что в электрическом поле происходит поляризация диэлектрика, то есть смещение по сторонам разноименных зарядов, входящих в состав атомов и молекул таких веществ, но здесь смещение происходит в пределах каждого атома или молекулы.
Молекулы полярных диэлектриков — это электрические диполи, имеющих постоянный дипольный момент вследствие асимметрии центра масс положительных и отрицательных зарядов.
Если полярный диэлектрик поместить в электрическое поле, то эти диполи начинают возвращаться своими положительно заряженными концами к отрицательно заряженной пластины, а отрицательно заряженными — к положительно заряженной пластине. В результате на поверхности диэлектрика у положительной пластины возникает достаточно тонкий слой отрицательных зарядов, а у отрицательной — положительных, которые и создают встречное поле. (Внутри диэлектрика положительные и отрицательные заряды соседних диполей компенсируют действие друг друга.) Однако, в отличие от проводников, это поле уже не способно полностью компенсировать внешнее, а лишь ослабляет его в ε раз.
Поляризация полярного диэлектрика
Молекулы неполярных диэлектриков, если отсутствует внешнее электрическое поле, дипольного момента не имеют. Если же неполярный диэлектрик поместить в электрическое поле, его молекулы деформируются, в результате чего образуются диполи, которые ведут себя, как и диполи полярного диэлектрика. В полярных диэлектриках также происходит поляризация молекул, вследствие чего в электрическом поле дипольный момент каждой молекулы несколько увеличивается. Но поляризация неполярных диэлектриков объясняется возникновением дипольного момента в молекуле вследствие ее деформации во внешнем электрическом поле. В зависимости от химической связи она может быть результатом деформации электронных оболочек отдельных атомов и ионов (электронная поляризация) или следствием смещения положительных и отрицательных ионов в разные стороны вдоль силовых линий внешнего электрического поля (ионная поляризация). Приведенный дипольный момент возрастает с увеличением напряженности электрического поля.
Деформация и ориентация молекул неполярного диэлектрика в электрическом поле
Таким образом, в диэлектриках, как и в проводниках, наблюдается индукция электрических зарядов. Однако, если в электрическом поле разделить диэлектрик на две части, то мы не получим разноименно заряженных тел. В этом заключается отличие индукции в диэлектрике от индукции в проводниках.
Характеристики и физические свойства материалов
Параметры проводников определяют область их применения. Основные физические характеристики:
При охлаждении до критических температур удельное сопротивление проводника стремится к нулю. Это явление называется сверхпроводимостью.
Свойства, характеризующие проводник:
Особенность диэлектриков — противостоять воздействию электротока. Физические свойства электроизоляционных материалов:
Изоляционные материалы характеризуются по следующим параметрам:
Закон Кулона
Закон Кулона был открыт экспериментально: в опытах с использованием крутильных весов измерялись силы взаимодействия заряженных шаров.
Закон Кулона формулируется так: сила взаимодействия \( F \) двух точечных неподвижных электрических зарядов в вакууме прямо пропорциональна их модулям \( q_1 \) и \( q_2 \) и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними \( r \):
где \( k=\frac<1><4\pi\varepsilon_0>=9\cdot10^9 \) (Н·м2)/Кл2 – коэффициент пропорциональности, \( \varepsilon_0=8.85\cdot10^ <-12>\) Кл2/(Н·м2) – электрическая постоянная.
Коэффициент \( k \) численно равен силе, с которой два точечных заряда величиной 1 Кл каждый взаимодействуют в вакууме на расстоянии 1 м.
Сила Кулона направлена вдоль прямой, соединяющей взаимодействующие заряды. Заряды взаимодействуют друг с другом с силами, равными по величине и противоположными по направлению.
Значение силы Кулона зависит от среды, в которой они находятся. В этом случае формула закона:
где \( \varepsilon \) – диэлектрическая проницаемость среды.
Закон Кулона применим к взаимодействию
В этом случае \( r \) – расстояние между центрами сферических поверхностей.
Важно! Если заряженное тело протяженное, то его необходимо разбить на точечные заряды, рассчитать силы их попарного взаимодействия и найти равнодействующую этих сил (принцип суперпозиции)
Почему диэлектрики не проводят электрический ток
Низкая проводимость обусловлена строением молекул диэлектрика. Частицы вещества тесно связаны друг с другом, не могут покинуть пределы атома и перемещаться по всему объёму материала. Под воздействием электрического поля частицы атома способны слегка расшатываться — поляризоваться.
В зависимости от механизма поляризации, диэлектрические материалы подразделяются на:
Диэлектрические свойства вещества непостоянны. Под воздействием высокой температуры или повышенной влажности электроны отрываются от ядра и приобретают свойства свободных электрических зарядов. Изоляционные качества диэлектрика в этом случае понижаются.
Надёжный диэлектрик — материал с малым током утечки, не превышающим критическую величину и не нарушающим работу системы.
Watch this video on YouTube
Где применяются диэлектрики и проводники
Материалы применяются во всех сферах деятельности человека, где используется электрический ток: в промышленности, сельском хозяйстве, приборостроении, электрических сетях и бытовых электроприборах.
Выбор проводника обусловлен его техническими характеристиками. Наименьшим удельным сопротивлением обладают изделия из серебра, золота, платины. Использование их ограничено космическими и военными целями из-за высокой себестоимости. Медь и алюминий проводят ток несколько хуже, но сравнительная дешевизна привела к их повсеместному применению в качестве проводов и кабельной продукции.
Чистые металлы без примесей лучше проводят ток, но в ряде случаев требуется использовать проводники с высоким удельным сопротивлением — для производства реостатов, электрических печей, электронагревательных приборов. Для этих целей используются сплавы никеля, меди, марганца (манганин, константан). Электропроводность вольфрама и молибдена в 3 раза ниже, чем у меди, но их свойства широко используются в производстве электроламп и радиоприборов.
Твёрдые диэлектрики — материалы, обеспечивающие безопасность и бесперебойную работу токопроводящих элементов. Они используются в качестве электроизоляционного материала, не допуская утечки тока, изолируют проводники между собой, от корпуса прибора, от земли. Примером такого изделия являются диэлектрические перчатки, про которые написано в нашей статье.
Жидкие диэлектрики используют в конденсаторах, силовых кабелях, циркулирующих системах охлаждения турбогенераторов и высоковольтных масляных выключателей. Материалы применяют в качестве заливки и пропитки.
Газообразные изоляционные материалы. Воздух — естественный изолятор, одновременно обеспечивающий отвод тепла. Азот применяется в местах, где недопустимы окислительные процессы. Водород применяется в мощных генераторах с высокой теплоёмкостью.
Слаженная работа проводников и диэлектриков обеспечивает безопасную и стабильную работу оборудования и сетей электроснабжения. Выбор конкретного элемента для поставленной задачи зависит от физических свойств и технических параметров вещества.
Электрическая емкость. Конденсатор
Электрическая емкость (электроемкость) – скалярная физическая величина, характеризующая способность уединенного проводника удерживать электрический заряд.
Обозначение – \( C \), единица измерения в СИ – фарад (Ф).
Уединенный проводник – это проводник, удаленный от других проводников и заряженных тел.
Фарад – электроемкость такого уединенного проводника, потенциал которого изменяется на 1 В при сообщении ему заряда 1 Кл:
Формула для вычисления электроемкости:
где \( q \) – заряд проводника, \( \varphi \) – его потенциал.
Электроемкость зависит от его линейных размеров и геометрической формы. Электроемкость не зависит от материала проводника и его агрегатного состояния. Электроемкость проводника прямо пропорциональна диэлектрической проницаемости среды, в которой он находится.
Конденсатор – это система из двух проводников, разделенных слоем диэлектрика, толщина которого мала по сравнению с размерами проводников.
Проводники называют обкладками конденсатора. Заряды обкладок конденсатора равны по величине и противоположны по знаку заряда. Электрическое поле сосредоточено между обкладками конденсатора. Конденсаторы используют для накопления электрических зарядов.
Электроемкость конденсатора рассчитывается по формуле:
где \( q \) – модуль заряда одной из обкладок, \( U \) – разность потенциалов между обкладками.
Электроемкость конденсатора зависит от линейных размеров и геометрической формы и расстояния между проводниками. Электроемкость конденсатора прямо пропорциональна диэлектрической проницаемости вещества между проводниками.
Плоский конденсатор представляет две параллельные пластины площадью \( S \), находящиеся на расстоянии \( d \) друг от друга.
Электроемкость плоского конденсатора:
где \( \varepsilon \) – диэлектрическая проницаемость вещества между обкладками,\( \varepsilon_0 \) – электрическая постоянная.
На электрической схеме конденсатор обозначается:
Конденсаторы можно соединять между собой.
Параллельное соединение конденсаторов
При параллельном соединении конденсаторы соединяются одноименно заряженными обкладками. Напряжения конденсаторов равны:
Последовательное соединение конденсаторов
При последовательном соединении конденсаторов соединяют их разноименно заряженные обкладки.
Заряды конденсаторов при таком соединении равны:
Величина, обратная общей емкости:
При таком соединении общая емкость всегда меньше емкостей отдельных конденсаторов.
Важно! Если конденсатор подключен к источнику тока, то разность потенциалов между его обкладками не изменяется при изменении электроемкости и равна напряжению источника. Если конденсатор заряжен до некоторой разности потенциалов и отключен от источника тока, то его заряд не изменяется при изменении электроемкости
Применение конденсаторов Конденсаторы используются в радиоэлектронных приборах как накопители заряда, для сглаживания пульсаций в выпрямителях переменного тока.
Проводники в электростатическом поле
Проводниками являются металлы, электролиты (растворы, проводящие ток) плазма. В металлах носителями зарядов являются свободные электроны, в электролитах – положительные и отрицательные ионы, в плазме – свободные электроны и ионы.
У большинства металлов практически каждый атом теряет электрон и становится положительным ионом. Например, у меди в 1 м3 свободных электронов 1029. Свободные электроны в металлах находятся в непрерывном беспорядочном движении. Скорость такого движения примерно равна 105 м/с (100 км/с).
Не смотря на наличие внутри тела зарядов (свободных электронов и ионов), электрического поля внутри проводника нет. Отдельные заряженные частицы создают микроскопические поля. Но эти поля внутри проводника в среднем компенсируют друг друга (рис. 1).
Если бы это условие не выполнялось, то свободные заряды, под действием кулоновских сил, пришли бы в движение. Они двигались бы до тех пор, пока действующая на них сила не обратилась бы в нуль.
Поместим незаряженный проводник, например, металл, в однородное электростатическое поле с напряженностью \(
\vec E_0\). На свободные электроны начинают действовать электрические силы \(\vec F\), под действием которых электроны приходят в движение (рис. 2). Продолжая беспорядочное движение, электроны начинают смещаться в сторону действия силы (скорость смещения порядка 0,1 мм/с).
На одной поверхности проводника образуется область с недостатком электронов, на противоположной – с избытком электронов. Это приводит к появлению еще одного электрического поля с напряженностью \( \vec E_
Общая напряженность \( \vec E\) электрического будет равна
\( \vec E = \vec E_0 + \vec E_
Электрическая сила \(F\), действующая на свободные электроны с зарядом q:
По мере смещения электронов, заряд на поверхности увеличивается. Это приводит к увеличению напряженности \(E_
Электрическая сила \(F\) в этот момент также становится равной нулю, электроны перестают смещаться, но беспорядочное движение не прекращается. На поверхности проводника остаются электрические заряды.
Явление возникновения электрических зарядов на поверхности проводника под воздействием электрического поля называется электростатической индукцией, а возникшие заряды – индуцированными.
Доля электронов, которые оказались на поверхности, очень мала. Например, если к медной пластинке толщиной в 1 см приложить напряжение в 1000 В, то эта доля составляет 10–10 % от всех свободных электронов.
Каким бы способом ни был заряжен проводник, внутри него поле отсутствует. Это позволяет использовать заземленные полые проводники со сплошными или сетчатыми стенками для электростатической защиты от внешних электростатических полей. Так, например, для защиты военных складов, служащих для хранения взрывчатых веществ, от удара молнии их окружают заземленной проволочной сетью.
Впервые явление электростатической защиты было обнаружено М.Фарадеем в 1836 году. Он провел интересный опыт. Большая деревянная клетка была оклеена тонкими листами олова, изолирована от земли и сильно заряжена. В клетке находился сам Фарадей с очень чувствительным электроскопом. Несмотря на то, что при приближении к клетке тел, соединенных с землей, проскакивали искры, внутри клетки электрическое поле не обнаруживалось.
Потенциальность электростатического поля
Электрическое поле с напряженностью \( \vec
где \( d \) – расстояние, на которое перемещается заряд, \( \alpha \) – угол между векторами напряженности электрического поля и перемещения заряда.
Важно! Эта формула применима для нахождения работы только в однородном электростатическом поле. Работа сил электростатического поля при перемещении заряда из одной точки поля в другую не зависит от формы траектории, а определяется только начальным и конечным положением заряда
Работа сил электростатического поля при перемещении заряда из одной точки поля в другую не зависит от формы траектории, а определяется только начальным и конечным положением заряда.
Потенциальным называется поле, работа сил которого по перемещению заряда по замкнутой траектории равна нулю.
Важно! Работа сил электростатического поля при перемещении заряда по любой замкнутой траектории равна нулю. Электростатическое поле является потенциальным
Работа электростатического поля по перемещению заряда равна изменению потенциальной энергии, взятому с противоположным знаком. В электродинамике энергию принято обозначать буквой \( W \), так как буквой \( E \) обозначают напряженность поля:
Потенциальная энергия заряда \( q \), помещенного в электростатическое поле, пропорциональна величине этого заряда. Потенциальная энергия взаимодействия зарядов вычисляется относительно нулевого уровня (аналогично потенциальной энергии поля силы тяжести). Выбор нулевого уровня потенциальной энергии определяется исходя из соображений удобства при решении задачи.
Виды и классификация диэлектрических материалов
Изоляторы подразделяются на группы по нескольким критериям.
Классификация по агрегатному состоянию вещества:
Диэлектрики могут иметь природное или искусственное происхождение, иметь органическую или синтетическую природу.
К органическим природным изоляционным материалам относят растительные масла, целлюлоза, каучук. Они отличаются низкой термо и влагостойкостью, быстрым старением. Синтетические органические материалы — различные виды пластика.
К неорганическим диэлектрикам естественного происхождения относятся: слюда, асбест, мусковит, флогопит. Вещества устойчивы к химическому воздействию, выдерживают высокие температуры. Искусственные неорганические диэлектрические материалы — стекло, фарфор, керамика.